激光和普通光最大的區(qū)別是其譜線非常狹窄,在各種光學系統(tǒng)中表現(xiàn)出非常一致的折射率。普通光源和理想的點光源不是同一個概念，通常情況下，平行光束也好，點光源也好，都是按單頻（譜寬為0）分析的。比方說，單頻的平行光束經(jīng)過凸透鏡，才會匯聚于一個焦點，并不是普通光源都這樣。而絕大多數(shù)普通光源發(fā)出的光，無論是傳方向，振幅以及頻譜。都是十分復雜的。同時，高斯光束和激光也不是同一個概念，高斯光束只是激光的一種特例。比如把高斯光束擋掉一半，乘下的部分還是激光。樓主以理想點光源代替普通光源，以高斯光束代表激光來進行對比是不合適的，可以說激光是最接近理想光源的實際光源。所以，激光和普通光的區(qū)別，不是光斑模式、不是能量密度、不是發(fā)散角，而是譜線寬度。
1. 近軸光學中，點光源是一個理想概念，把它放在球面透鏡的焦點上，確實可以在近軸區(qū)域得到平行光束，超過這個區(qū)域限制之后，不再是平行光束（或者說平面波）；而實際中的光源，沒有任何一種可以達到理想點光源的效果，因此理想的平行光束（或者說平面波）無從實現(xiàn)。另外，真正的平行光束/平面波，必須是無限大的，任何有限截面的光束，都不會是嚴格的平面波；
2. 激光束一般會接近于高斯光束，部分解釋見4，但不一定非要近似于高斯光束，也可以近似為高斯-拉蓋爾光束、貝塞爾光束等，由激光器的具體情況決定；激光光束一定不能通過球面透鏡整成平行光束/平面波，部分原因可參考1。
3. 普通光源不可能是理想點光源，因此不會發(fā)出理想的球面波，也就不存在能量向空間均勻輻射的問題。
4. 基模的激光束接近于基模高斯光束，M^2因子越接近1，它就越接近基模高斯光束。
5. 高斯光束的發(fā)散角不一定小，這個完全由光束本身的參數(shù)決定；當經(jīng)過球面透鏡變換之后，發(fā)散角會發(fā)生變化，但始終不會等于0。

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